_小老头_2021-01-22 12:019楼 归结起来,这个问题有三中情况,假设两艘匀速运动的飞船是A、B那么:1。A飞船里的人光测B飞船里的钟,并与自己飞船里的钟做比较是个什么情况。2。B飞船里的人光测A飞船里的钟,并与自己飞船里的钟做比较是个什么情况。3。A飞船B飞船里的人分别观察自己飞船里的钟,然后他们之间再比较,以确定哪个钟跑快哪个钟跑的慢。也就是比较一个时间差,比如一个小时,或者十分钟等,看哪个钟走的快慢。
_小老头_2021-01-22 12:0110楼 首先看第一种情况,我们分别在两艘飞船上建立坐标轴平行的坐标系A与B,对于A飞船里的人来说,他相对于坐标系A是静止的,而坐标系B是以速度在离他而去。这样,这个场景完全等同于相对于地球上的惯性系静止的地球上的人,看一艘离他而去的飞船所造成的效应。也就是A飞船里的人看B飞船里的时钟时,发现比自己的钟走的慢。
_小老头_2021-01-22 12:0111楼 第二种情况其实完全雷同于第一种情况,因为两艘飞船的相对速度是完全一样的,当B飞船里的人观察A飞船里的钟的时候,他相对于自己所处的B坐标系也是静止的。因而他观察到的时间效应其实是与A飞船里的人一样的,只是结果反过来了,是A飞船里的钟比自己的慢了。
_小老头_2021-01-22 12:0112楼 事实上,我们可以把洛伦兹变换写成矩阵形式,可以证明,这个变换矩阵不只是线性的,也是正交的。这样就保证了它的逆变换也保持同样的形式不变。因而用洛伦兹变换计算的出来的结果也是一样的。这个现象说明了,对于两个做相对运动的惯性系,它们之间是不分主次不分前后,是完全一样的等价的。
_小老头_2021-01-22 12:0113楼 由于这样观测到的时间是跟不同的坐标系有关的,相对论里有一个专门的名词,叫做‘坐标时’。坐标时是不可以做测量的,它只是看的见摸不着的,或者说是只能计算无法验证的。
_小老头_2021-01-22 12:0115楼 先得介绍相对论里一个非常重要的概念,四维时空里两个事件的间隔。它是这么定义的:时空中有两个事件:A(t1,x1,y1,z1),B(t2,x2,y2,z2)。其实我这么写是很不规范的,对于四个分量在广义相对论中只用一个字符就代替了。而如果广义坐标变换用这样的坐标表达,是寸步难行的。好在我们只是为了说明,不做具体的运算。这样看上去更加的直白。
_小老头_2021-01-22 12:0116楼 有如下的表达式:△s^2=(c△t)^2-(△x^2+△y^2+△z2)其中c是光速,△t=t2-t1,对xyz也一样。△s就叫做四维时空中两个事件的间隔。
_小老头_2021-01-22 12:0118楼 @_小老头_ 2021-01-19 09:21:23有如下的表达式:△s^2=(c△t)^2-(△x^2+△y^2+△z2)其中c是光速,△t=t2-t1,对xyz也一样。△s就叫做四维时空中两个事件的间隔。-----------------------------为什么要如此定义呢?因为这样定义有个巨大的好处,只要两个事件确定,就是它跟光速一样,是个不变的量,跟坐标系没有了关系。这可以通过洛伦兹变换得到证明。
_小老头_2021-01-22 12:0119楼 我们可以比较一下三维空间里的一段距离的计算公式:△L^2=△x^2+△y^2+△z2△L的长度也是不随坐标系变化的,无论你平移或怎么转动坐标系,得到的计算结果都是同一个数。四维时空中的间隔△s与这个很类似。
_小老头_2021-01-22 12:0120楼 好了,我们从飞船坐标系A的内部的角度去看自己的时钟,由于时钟已经观测者相对于A惯性系都是静止的,因此△x、△y、△z都为0,代入△s的计算公式得到下面的式子:△s=c*△tAtA=△s/c
_小老头_2021-01-22 12:0123楼 通过光速不变性以及间隔的定义,我们还能得到某些有意思但很重要的结论。在任一坐标系下,一束光传播的距离与时间分别是△L与△t,则根据速度公式c=△L/△t 也就是:(c*△t)^2=△L^2(c*△t)^2=△x^2+△y^2+△z2 把各项全部移到等号左端变成:(c*△t)^2-(△x^2+△y^2+△z2 )=0这正好是△s的表达式,也就是△s=0这也就是代表了光在四维时空中的间隔恒等于0。
_小老头_2021-01-22 12:0124楼 由狭义相对论计算出来的坐标时间(也就是另一艘飞船上的时钟让你看到的时间)比自己的时间变慢了其实是个假象,因为这个时间是跟坐标系紧密相关的。如果同时又有艘匀速飞过来的飞船,但它的飞行方向是有一个角度的,那它看到的这艘飞船上的时间,跟你看到的时间肯定是不一样的,虽然他看到的时间也是比自己的时间是慢的。